Главная > Физика > Введение в теорию квантованных полей
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

57.2. Изотопическая и спиновая структура.

Из соображений ковариантности в обычном трехмерном пространстве вытекает, что амплитуда может быть представлена в виде суммы члена, не зависящего от спина нуклона (диагонального по спиновым индексам ), и члена, линейного по . Линейный член должен содержать произведение на какой-либо аксиальный вектор. Из имеющихся векторов можно образовать только один аксиальный вектор Имеем, таким образом,

Отметим, что второй член в (20), описывающий переворот спина нуклона, равен нулю для рассеяния вперед (при ). Произведение пропорционально синусу угла рассеяния в лабораторной системе координат. Чтобы учесть главный вклад в амплитуду с переворотом спина, при малых углах рассеяния обычно рассматривают для рассеяния вперед. Для того чтобы выделить соответствующую структуру в выражениях типа (19), следует рассмотреть малые члены, пропорциональные первым степеням

Принимая еще во внимание изотопическую структуру функций (см Приложение I)

приходим к четырем структурным функциям

амплитуды пион-нуклонного рассеяния.

Операция 5 при этом отделяет амплитуду с переворотом спина от амплитуды Т):

а операции симметризации и антисимметризации по изотопическому индексу отделяют амплитуды от

Для однонуклонных вкладов с помощью (17), (18), (21) получаем вместо (12)

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление