Главная > Физика > Квантовая электродинамика
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

4.2.4. Поляризационные эффекты.

Перейдем теперь к рассмотрению зависимости сечения от поляризаций частиц в начальном и конечном состояниях. Согласно общим правилам для этого нужно возвести в квадрат матричный элемент (4.2.3), заменив в нем билинейные относительно амплитуд частиц величины соответствующими матрицами плотности:

    (4.2.26)

где — матрицы плотности электрона и фотона в начальных состояниях (они определяются формулами (1.1.40) и (2.4.21)), — матрицы плотности конечных состояний электрона и фотона; наконец,

пространственноподобные единичные -векторы, ортогональные — такие же векторы, ортогональные кг; мы их выберем в виде трехмерных векторов

Так как матрицу можио выразить через вектор поляризации электрона в его системе покоя , а матрицу — через параметры Стокса фотона (см. (1.1.40), (2.4.21)), то дифференциальное сечение является функцией от Из выражения (4.2.26) легко видеть, что зависимость от каждого из параметров и g линейна. Поэтому можно установить общую структуру выражения для

(Здесь выписаны только члены, зависящие от одного и двух поляризационных параметров, и один из членов, содержащих три параметра.)

Приведем значения коэффициентов, входящих в (4.2.27), для случая рассеяния на покоящемся электроне [5 — 7]:

    (4.2.28)

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление